Enhetssystem för centimeter-gram-sekund

CGS-metoden för elektromagnetiska enheterRedigera

Omräkningsfaktorerna för elektromagnetiska enheter i CGS- och SI-systemen blir mer komplicerade på grund av skillnaderna i formlerna som uttrycker de fysikaliska lagarna för elektromagnetism som förutsätts av varje enhetssystem, särskilt när det gäller arten av de konstanter som förekommer i dessa formler. Detta illustrerar den grundläggande skillnaden i hur de två systemen är uppbyggda:

I SI har enheten för elektrisk ström, ampere (A), historiskt sett definierats så att den magnetiska kraft som utövas av två oändligt långa, tunna, parallella trådar med 1 meter mellanrum och en strömstyrka på 1 ampere är exakt 2×10-7 N/m. Denna definition resulterar i att alla SI:s elektromagnetiska enheter är numeriskt konsekventa (med förbehåll för faktorer på några heltalspotenser av 10) med enheterna i CGS-EMU-systemet som beskrivs i ytterligare avsnitt. Ampere är en basenhet i SI-systemet, med samma status som meter, kilogram och sekund. Därför bortser man från sambandet i definitionen av ampere med meter och newton, och ampere behandlas inte som dimensionellt likvärdigt med någon kombination av andra basenheter. Som ett resultat av detta kräver elektromagnetiska lagar i SI en ytterligare proportionalitetskonstant (se Vakuumpermeabilitet) för att relatera elektromagnetiska enheter till kinematiska enheter. (Denna proportionalitetskonstant kan härledas direkt från ovanstående definition av ampere). Alla andra elektriska och magnetiska enheter härleds från dessa fyra basenheter med hjälp av de mest grundläggande gemensamma definitionerna: till exempel definieras elektrisk laddning q som strömmen I multiplicerad med tiden t, q = I t {\displaystyle q=I\,t}
$q=I\,t$

,

vilket leder till att enheten för elektrisk laddning, coulomb (C), definieras som 1 C = 1 A⋅s.

CGS-systemvarianten undviker att införa nya basmängder och enheter och definierar i stället alla elektromagnetiska storheter genom att uttrycka de fysikaliska lagar som relaterar elektromagnetiska fenomen till mekanik med endast dimensionslösa konstanter, och därför härleds alla enheter för dessa storheter direkt från centimetern, grammet och sekunden.

Alternativa härledningar av CGS-enheter i elektromagnetismRedigera

Elektromagnetiska relationer till längd, tid och massa kan härledas genom flera lika tilltalande metoder. Två av dem bygger på de krafter som observeras på laddningar. Två grundläggande lagar relaterar (till synes oberoende av varandra) den elektriska laddningen eller dess förändringshastighet (elektrisk ström) till en mekanisk storhet såsom kraft. De kan skrivas i systemoberoende form enligt följande:

Den första är Coulombs lag, F = k C q q q ′ d 2 {\displaystyle F=k_{\rm {C}}{\frac {q\,q^{\\prime }}{d^{2}}}}
$F=k_{\rm {C}}{\frac {q\,q^{\prime }}{d^{2}}}$

, som beskriver den elektrostatiska kraften F mellan elektriska laddningar q {\displaystyle q}

$q$

och q ′ {\displaystyle q^{\prime }}

$q^{\prime }$

, separerade med avståndet d. Här k C {\displaystyle k_{\rm {C}}}

$k_{\rm {C}}}$

är en konstant som beror på hur exakt laddningsenheten härleds från basenheterna.
Den andra är Ampères kraftlag, d F d L = 2 k A I I I ′ d {\displaystyle {\frac {dF}{dL}}}=2k_{\rm {A}}}{\frac {I\,I^{\prime }}{d}}}
${\frac {dF}{dL}}=2k_{\rm {A}}{\frac {I\,I^{{\prime }}{d}}}$

, som beskriver den magnetiska kraften F per längdenhet L mellan strömmarna I och I′ som flödar i två raka, parallella trådar av oändlig längd, som är åtskilda av ett avstånd d som är mycket större än tråddiametrarna. Eftersom I = q / t {\displaystyle I=q/t\,}

$I=q/t\,$

och I ′ = q ′ / t {\displaystyle I^{\prime }=q^{\prime }/t}

$I^{\prime }=q^{\prime }/t$

, konstanten k A {\displaystyle k_{\rm {A}}}

$k_{\rm {A}}$

beror också på hur enheten för laddning härleds från basenheterna.

Maxwells teori om elektromagnetism relaterar dessa två lagar till varandra. Den anger att förhållandet mellan proportionalitetskonstanterna k C {\displaystyle k_{\rm {C}}}

$k_{\rm {C}}$

och k A {\displaystyle k_{\rm {A}}}

$k_{\rm {A}}$

måste lyda k C / k A = c 2 {\displaystyle k_{\rm {C}}}/k_{\rm {A}}=c^{2}}}

$k_{\rm {C}}}/k_{\rm {A}}=c^{2}$

, där c är ljusets hastighet i vakuum. Om man därför härleder enheten för laddning från Coulombs lag genom att sätta k C = 1 {\displaystyle k_{\rm {C}}=1}

$k_{\rm {C}}=1$

så kommer Ampères kraftlag att innehålla en prefaktor 2 / c 2 {\displaystyle 2/c^{2}}}

$2/c^{2}$

. Alternativt kan man härleda enheten för ström, och därmed enheten för laddning, från Ampères kraftlag genom att sätta k A = 1 {\displaystyle k_{\rm {A}}=1}

$k_{\rm {A}}=1$

eller k A = 1 / 2 {\displaystyle k_{\rm {A}}=1/2}

$k_{\rm {A}}=1/2$

, leder till en konstant prefaktor i Coulombs lag.

Båda dessa ömsesidigt uteslutande tillvägagångssätt har faktiskt tillämpats av användarna av CGS-systemet, vilket har lett till de två oberoende och ömsesidigt uteslutande grenar av CGS som beskrivs i underavsnitten nedan. Valfriheten när det gäller att härleda elektromagnetiska enheter från enheterna längd, massa och tid är emellertid inte begränsad till definitionen av laddning. Medan det elektriska fältet kan relateras till det arbete som det utför på en rörlig elektrisk laddning, är den magnetiska kraften alltid vinkelrät mot den rörliga laddningens hastighet, och därmed är det arbete som det magnetiska fältet utför på en laddning alltid noll. Detta leder till ett val mellan två lagar för magnetism, som var och en relaterar magnetfältet till mekaniska storheter och elektrisk laddning:

Den första lagen beskriver den Lorentzkraft som produceras av ett magnetfält B på en laddning q som rör sig med hastigheten v:

F = α L q v × B . {\displaystyle \mathbf {F} =\alpha _{\rm {L}}q\;\mathbf {v} \times \mathbf {B} \;.}

$\mathbf {F} =\alpha _{\rm {L}}q\;\mathbf {v} \times \mathbf {B} \;.$

Den andra beskriver skapandet av ett statiskt magnetfält B av en elektrisk ström I av ändlig längd dl i en punkt som förskjuts av en vektor r, känd som Biot-Savart-lagen:

d B = α B I d l × r ^ r 2 , {\displaystyle d\mathbf {B} =\alpha _{\rm {B}}{\frac {Id\mathbf {l} \times \mathbf {\hat {r}} }{r^{2}}}}\;,}

$d\mathbf {B} =\alpha _{\rm {B}}{\frac {Id\mathbf {l} \times \mathbf {\hat {r}} }{r^{2}}}}\;,$

där r och r ^ {\displaystyle \mathbf {\hat {r}} }

$\mathbf {\hat {r}}$

är längden och enhetsvektorn i riktningen för vektorn r respektive.

Dessa två lagar kan användas för att härleda Ampères kraftlag ovan, vilket resulterar i förhållandet: k A = α L ⋅ α B {\displaystyle k_{\rm {A}}=\alpha _{\rm {L}}}\cdot \alpha _{\rm {B}}\;}

$k_{\rm {A}}=\alpha _{\rm {L}}}\cdot \alpha _{\rm {B}}};$

. Om laddningsenheten baseras på Ampères kraftlag så att k A = 1 {\displaystyle k_{\rm {A}}=1}

$k_{\rm {A}}=1$

, är det naturligt att härleda enheten för magnetfältet genom att sätta α L = α B = 1 {\displaystyle \alpha _{\rm {L}}}=\alpha _{\rm {B}}=1\;}

$\alpha _{\rm {L}}}=\alpha _{\rm {B}}=1\;$

. Om så inte är fallet måste man dock välja vilken av de två ovanstående lagarna som är en lämpligare grund för att härleda enheten för magnetfält.

För övrigt, om vi vill beskriva det elektriska förskjutningsfältet D och magnetfältet H i ett annat medium än vakuum, måste vi också definiera konstanterna ε0 och μ0, som är vakuumets permittivitet respektive permeabilitet. Då har vi (allmänt) D = ϵ 0 E + λ P {\displaystyle \mathbf {D} =\epsilon _{0}\mathbf {E} +\lambda \mathbf {P} }

$\mathbf {D} =\epsilon _{0}\mathbf {E} +\lambda \mathbf {P}$

och H = B / μ 0 – λ ′ M {\displaystyle \mathbf {H} =\mathbf {B} /\mu _{0}-\lambda ^{\prime }\mathbf {M} }

$\mathbf {H} =\mathbf {B} /\mu _{0}-\lambda ^{\prime }\mathbf {M}$

, där P och M är polarisationsdensitet och magnetiseringsvektorer. Enheterna för P och M är vanligen valda så att faktorerna λ och λ′ är lika med ”rationaliseringskonstanterna” 4 π k C ϵ 0 {\displaystyle 4\pi k_{\rm {C}}\epsilon _{0}}}

$4\pi k_{\rm {C}}\epsilon _{0}$

och 4 π α B / ( μ 0 α L ) {\displaystyle 4\pi \alpha _{\rm {B}}}/(\mu _{0}\alpha _{\rm {L}})}

$4\pi \alpha _{\rm {B}}/(\mu _{0}\alpha _{\rm {L}})$

, respektive. Om rationaliseringskonstanterna är lika så är c 2 = 1 / ( ϵ 0 μ 0 α L 2 ) {\displaystyle c^{2}=1/(\epsilon _{0}\mu _{0}\alpha _{\rm {L}}^{2})}

$c^{2}=1/(\epsilon _{0}\mu _{0}\alpha _{\rm {L}}^{2})$

. Om de är lika med ett sägs systemet vara ”rationaliserat”: lagarna för system med sfärisk geometri innehåller faktorer på 4π (t.ex. punktladdningar), för system med cylindrisk geometri – faktorer på 2π (t.ex. trådar), och för system med plan geometri finns inga faktorer på π (t.ex. kondensatorer med parallellplattor). I det ursprungliga CGS-systemet användes dock λ = λ′ = 4π, eller motsvarande, k C ϵ 0 = α B / ( μ 0 α L ) = 1 {\displaystyle k_{\rm {C}}\epsilon _{0}=\alpha _{\rm {B}}/(\mu _{0}\alpha _{\rm {L}})=1}.

$k_{\rm {C}}\epsilon _{0}=\alpha _{\rm {B}}/(\mu _{0}\alpha _{\rm {L}})=1$

. Därför rationaliseras inte de Gaussiska, ESU- och EMU-subsystemen i CGS (som beskrivs nedan).

Olika utvidgningar av CGS-systemet till elektromagnetismRedigera

Tabellen nedan visar värdena på ovanstående konstanter som används i några vanliga CGS-subsystem:

System	k C {\displaystyle k_{\rm {C}}}} $k_{\rm {C}}$	α B {\displaystyle \alpha _{\rm {B}}} $\alpha _{\rm {B}}$	ϵ 0 {\displaystyle \epsilon _{0}} $\epsilon _{0}$	μ 0 {\displaystyle \mu _{0}} $\mu _{0}$	k A = k C c c 2 {\displaystyle k_{\rm {A}}}={\frac {k_{\rm {C}}}{c^{2}}}} $k_{\rm {A}}}={\frac {k_{\rm {C}}}{c^{2}}}$	α L = k C α B c 2 {\displaystyle \alpha _{\rm {L}}={\frac {k_{\rm {C}}}{\alpha _{\rm {B}}c^{2}}}} $\alpha _{\rm {L}}={\frac {k_{\rm {C}}}{\alpha _{\rm {B}}}c^{2}}}}$	λ = 4 π k C ϵ 0 {\displaystyle \lambda =4\pi k_{\rm {C}}\epsilon _{0}} $\lambda =4\pi k_{\rm {C}}\epsilon _{0}}$	λ ′ = 4 π α B μ 0 α L {\displaystyle \lambda ’={\frac {4\pi \alpha _{\rm {B}}}{\mu _{0}\alpha _{\rm {L}}}}} $\lambda '={\frac {4\pi \alpha _{\rm {B}}}{\mu _{0}\alpha _{\rm {L}}}}$
Elektrostatisk CGS (ESU, esu, eller stat-)	1	c-2	1	c-2	c-2	1	4π	4π
Elektromagnetisk CGS (EMU, emu, eller ab-)	c2	1	c-2	1	1	1	4π	4π	4π
Gaussisk CGS	1	c-1	1	1	c-2	c-1	4π	4π	4π
Lorentz-Heaviside CGS	1 4 π {\displaystyle {\frac {1}{4\pi }}} ${\frac {1}{4\pi }}$	1 4 π c {\displaystyle {\frac {1}{4\pi c}}}} ${\frac {\frac {1}{4\pi c}}$	1	1	1 4 π c 2 {\displaystyle {\frac {\frac {1}{4\pi c^{2}}}} ${\frac {1}{4\pi c^{2}}}$	c-1	1	1
SI	1 4 π ϵ 0 {\displaystyle {\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}} ${\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}$	μ 0 4 π {\displaystyle {\frac {\mu _{0}}}{4\pi }}} ${\frac {\mu _{0}}{4\pi }}$	ϵ 0 {\displaystyle \epsilon _{0}} $\epsilon _{0}$	μ 0 {\displaystyle \mu _{0}} $\mu _{0}$	μ 0 4 π {\displaystyle {\frac {\mu _{0}}}{4\pi }}} ${\frac {\mu _{0}}}{4\pi }}$	1	1	1	1

Notera också följande korrespondens mellan konstanterna ovan och dem i Jackson och Leung:

k C = k 1 = k E {\displaystyle k_{\rm {C}}=k_{1}=k_{\rm {E}}}}

$k_{\rm {C}}=k_{1}=k_{\rm {E}}$

α B = α ⋅ k 2 = k B {\displaystyle \alpha _{\rm {B}}=\alpha \cdot k_{2}=k_{\rm {B}}}

$\alpha _{\rm {B}}=\alpha \cdot k_{2}=k_{\rm {B}}$

k A = k 2 = k E / c 2 {\displaystyle k_{\rm {A}}=k_{2}=k_{\rm {E}}/c^{2}}}

$k_{\rm {A}}=k_{2}=k_{\rm {E}}/c^{2}$

α L = k 3 = k F {\displaystyle \alpha _{\rm {L}}=k_{3}=k_{\rm {F}}}

$\alpha _{\rm {L}}=k_{3}=k_{\rm {F}}$

Av dessa varianter är det bara i Gaussiska och Heaviside-Lorentz-systemen som α L {\displaystyle \alpha _{\rm {L}}}

$\alpha _{\rm {L}}$

är lika med c – 1 {\displaystyle c^{-1}}

$c^{-1}$

i stället för 1. Som ett resultat av detta kommer vektorerna E → {\displaystyle {\vec {E}}}

${\vec {E}}$

och B → {\displaystyle {\vec {B}}}

${\vec {B}}$

av en elektromagnetisk våg som utbreder sig i vakuum har samma enheter och är lika stora i storlek i dessa två varianter av CGS.

I vart och ett av dessa system kan de storheter som kallas ”laddning” etc. vara en annan storhet; de särskiljs här med en överskrift. Motsvarande storheter i varje system är relaterade genom en proportionalitetskonstant.

Maxwells ekvationer kan skrivas i vart och ett av dessa system som:

Elektrostatiska enheter (ESU)Redigera

Huvaartikel:

I den elektrostatiska enhetsvarianten av CGS-systemet (CGS-ESU) definieras laddning som den kvantitet som lyder en form av Coulombs lag utan multiplikationskonstant (och strömmen definieras då som laddning per tidsenhet):

F = q 1 ESU q 2 ESU r 2 . {\displaystyle F={q_{1}^{\text{ESU}}q_{2}^{\text{ESU}} \over r^{2}}}.}

$F={q_{1}^{\text{ESU}}q_{2}^{\text{ESU}} \over r^{2}}.$

Enheten ESU-laddning, franklin (Fr), även känd som statcoulomb eller esu-laddning, definieras därför på följande sätt:

Två lika stora punktladdningar med 1 centimeter mellanrum sägs ha 1 franklin vardera om den elektrostatiska kraften mellan dem är 1 dyne.

Därför är en franklin i CGS-ESU lika med en centimeter gånger kvadratroten dyne:

1 F r = 1 s t a t k o u l o m b = 1 e s u c h a r g e = 1 d y n e 1 / 2 ⋅ c m = 1 g 1 / 2 ⋅ c m 3 / 2 ⋅ s – 1 . {\displaystyle \mathrm {1\,Fr=1\,statcoulomb=1\,esu\;charge=1\,dyne^{1/2}{\cdot }cm=1\,g^{1/2}{\cdot }cm^{3/2}{\cdot }s^{-1}}} .}

$\mathrm {1\,Fr=1\,statcoulomb=1\,esu\;charge=1\,dyne^{1/2}{\cdot }cm=1\,g^{1/2}{\cdot }cm^{3/2}{\cdot }cm^{3/2}{\cdot }s^{-1}}} .$

Enheten för ström definieras som:

1 F r / s = 1 s t a t a m p e r e = 1 e s u c u r r e n t = 1 d y n e 1 / 2 ⋅ c m ⋅ s – 1 = 1 g 1 / 2 ⋅ c m 3 / 2 ⋅ s – 2 . {\displaystyle \mathrm {1\,Fr/s=1\,statampere=1\,esu\;current=1\,dyne^{1/2}{\cdot }cm{\cdot }s^{-1}=1\,g^{1/2}{\cdot }cm^{3/2}{\cdot }s^{-2}} .}

$\mathrm {1\,Fr/s=1\,statampere=1\,esu\;current=1\,dyne^{1/2}{\cdot }cm{\cdot }s^{-1}=1\,g^{1/2}{\cdot }cm^{3/2}{\cdot }s^{-2}} .$

Dimensionellt i CGS-ESU-systemet är laddning q därför ekvivalent med M1/2L3/2T-1.

I CGS-ESU är alla elektriska och magnetiska storheter dimensionellt uttryckbara termer av längd, massa och tid, och ingen har en oberoende dimension. Ett sådant system av enheter för elektromagnetism, där dimensionerna för alla elektriska och magnetiska storheter är uttryckbara i termer av de mekaniska dimensionerna massa, längd och tid, kallas traditionellt för ett ”absolut system”. 3

ESU-notationEdit

Alla elektromagnetiska enheter i ESU-CGS-systemet som inte har egennamn benämns med ett motsvarande SI-namn med ett bifogat prefix ”stat” eller med en separat förkortning ”esu”.

Elektromagnetiska enheter (EMU)Redigera

I en annan variant av CGS-systemet, elektromagnetiska enheter (EMU), definieras strömmen via den kraft som existerar mellan två tunna, parallella, oändligt långa trådar som transporterar strömmen, och laddning definieras då som strömmen multiplicerad med tiden. (Detta tillvägagångssätt användes så småningom även för att definiera SI-enheten ampere). I delsystemet EMU CGS görs detta genom att ställa in amperekraftkonstanten k A = 1 {\displaystyle k_{\rm {A}}=1}

$k_{\rm {A}}}=1$

, så att Ampères kraftlag helt enkelt innehåller 2 som en explicit prefaktor.

Emu-enheten för ström, biot (Bi), även känd som abampere eller emu-ström, definieras därför på följande sätt:

Biot är den konstanta ström som, om den upprätthålls i två raka parallella ledare av oändlig längd, med försumbart cirkulärt tvärsnitt och placerade med en centimeters mellanrum i vakuum, skulle ge upphov till en kraft mellan dessa ledare som är lika stor som två dynes per centimeter längd.

Därför är en biot i elektromagnetiska CGS-enheter lika med en kvadratrot av dyne:

1 B i = 1 a b a m p e r e = 1 e m u c u r e n t = 1 d y n e 1 / 2 = 1 g 1 / 2 ⋅ c m 1 / 2 ⋅ s – 1 {\displaystyle \mathrm {1\\,Bi=1\\,abampere=1\,emu\;current=1\,dyne^{1/2}=1\,g^{1/2}{\cdot }cm^{1/2}{\cdot }s^{-1}} }

$\mathrm {1\,Bi=1\,abampere=1\,emu\;current=1\,dyne^{1/2}=1\,g^{1/2}{\cdot }cm^{1/2}{\cdot }s^{-1}}$

Laddningsenheten i CGS EMU är:

1 B i ⋅ s = 1 a b c o u l o m b = 1 e m u c h a r g e = 1 d y n e 1 / 2 ⋅ s = 1 g 1 / 2 ⋅ c m 1 / 2 {\displaystyle \mathrm {1\,Bi{\cdot }s=1\,abcoulomb=1\,emu\,laddning=1\,dyne^{1/2}{\cdot }s=1\,g^{1/2}{\cdot }cm^{1/2}} }

$\mathrm {1\,Bi{\cdot }s=1\,abcoulomb=1\,emu\,charge=1\,dyne^{1/2}{\cdot }s=1\,g^{1/2}{\cdot }cm^{1/2}}}$

Dimensionellt i EMU CGS-systemet är laddning q därför ekvivalent med M1/2L1/2. Därför är varken laddning eller ström en oberoende fysisk storhet i EMU CGS.

EMU-notationEdit

Alla elektromagnetiska enheter i EMU CGS-systemet som inte har egennamn betecknas med ett motsvarande SI-namn med ett bifogat prefix ”ab” eller med en separat förkortning ”emu”.

Relationer mellan ESU- och EMU-enheterRedigera

Subsystemen ESU och EMU i CGS är sammankopplade genom det grundläggande förhållandet k C / k A = c 2 {\displaystyle k_{\rm {C}}/k_{\rm {A}}=c^{2}}}

$k_{\rm {C}}/k_{\rm {A}}=c^{2}$

(se ovan), där c = 29979245800 ≈ 3×1010 är ljusets hastighet i vakuum i centimeter per sekund. Därför är förhållandet mellan motsvarande ”primära” elektriska och magnetiska enheter (t.ex. ström, laddning, spänning osv. – storheter som är proportionella mot de storheter som direkt ingår i Coulombs lag eller Ampères kraftlag) är lika med antingen c-1 eller c: 1 s t a t c o u l o m b 1 a b c o u l o m b = 1 s t a t a m p e r e 1 a b a m p e r e = c – 1 {\displaystyle \mathrm {\frac {\frac {1\,statcoulomb}{1\,abcoulomb}} =\mathrm {\frac {\frac {1\,statampere}{1\,abampere}} =c^{-1}}}

$\mathrm {\frac {\frac {1\,statcoulomb}{1\,abcoulomb}} =\mathrm {\frac {\frac {1\,statampere}{1\,abampere}}} =c^{-1}$

och

1 s t a t v o l t 1 a b v o l t = 1 s t a t t e s l a 1 g a u s s = c {\displaystyle \mathrm {\frac {\frac {1\,statvolt} {1\,abvolt}} =\mathrm {\frac {\frac {1\,stattesla}{1\,gauss}} =c}

$\mathrm {\frac {\frac {1\,statvolt}{1\,abvolt}} =\mathrm {\frac {\frac {1\,stattesla}{1\,gauss}} =c$

Enheter som härleds från dessa kan till exempel ha förhållanden som är lika med högre potenser av c:

1 s t a t o h m 1 a b o h m = 1 s t a t v o l t 1 a b v o l t × 1 a b a m p e r e 1 s t a t a m p e r e = c 2 {\displaystyle \mathrm {\frac {1\,statohm}{1\,abohm}} =\mathrm {\frac {1\,statvolt}{1\,abvolt}} \times \mathrm {\frac {1\,abampere}{1\,statampere}} =c^{2}}}

$\mathrm {\frac {\frac {1\,statohm}{1\,abohm}} =\mathrm {\frac {\frac {1\,statvolt}{1\,abvolt}} \times \mathrm {\frac {1\,abampere}{1\,statampere}} =c^{2}$

Praktiska CGS-enheterRedigera

Det praktiska CGS-systemet är ett hybridsystem som använder volt och ampere som enhet för spänning respektive ström. Genom att göra detta undviker man de obekvämt stora och små kvantiteter som uppstår för elektromagnetiska enheter i esu- och emusystemen. Detta system användes en gång i tiden i stor utsträckning av elektroingenjörer eftersom volt och ampere hade antagits som internationella standardenheter av den internationella elektriska kongressen 1881. Förutom volt och ampere används följaktligen även farad (kapacitans), ohm (motstånd), coulomb (elektrisk laddning) och henry i det praktiska systemet och är desamma som SI-enheterna.

Andra varianterRedigera

Det fanns vid olika tidpunkter ungefär ett halvt dussin system för elektromagnetiska enheter i bruk, de flesta baserade på CGS-systemet. Dessa inkluderar Gauss-enheterna och Heaviside-Lorentz-enheterna.